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</head><body >

<!--l. 12--><p class="noindent"><pb/></p>
<div class="center" >

<!--l. 13--><p class="noindent">
</p><!--l. 14--><p class="noindent"><span
class="cmr-12">12. </span><span
class="cmbxti-10x-x-120">Zur Theorie </span> <br/><span
class="cmbxti-10x-x-120">der Lichterzeugung und Lichtabsorption;</span>
 <br/><span
class="cmbxti-10x-x-120">von A. Einstein.</span></p></div>
<div class="center" >

<!--l. 18--><p class="noindent">
</p><!--l. 19--><p class="noindent">--------</p></div>
<!--l. 22--><p class="indent">   In einer letztes Jahr erschienenen Arbeit<sup ><span
class="cmr-7">1</span></sup>) habe ich ge-<br/>zeigt, daß die Maxwellsche Theorie der Elektrizität in Ver-<br/>bindung mit der Elektronentheorie zu Ergebnissen führt, die <br/>mit den Erfahrungen über die Strahlung des schwarzen Körpers <br/>im Widerspruch sind. Auf einem dort dargelegten Wege wurde <br/>ich zu der Ansicht geführt, daß Licht von der Frequenz <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span> <br/>lediglich in Quanten von der Energie (<span
class="cmmi-10">R</span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_010x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">N</span>)<span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-c.png" alt="b" class="cmmi-10x-x-c" align="middle" /> <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>absorbiert und <br/>emittiert werden könne, wobei <span
class="cmmi-10">R </span>die absolute Konstante der <br/>auf das Grammolekül angewendeten Gasgleichung, <span
class="cmmi-10">N </span>die An-<br/>zahl der wirklichen Moleküle in einem Grammolekül, <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-c.png" alt="b" class="cmmi-10x-x-c" align="middle" /> </span>den <br/>Exponentialkoeffizienten der Wienschen (bez. der Planckschen) <br/>Strahlungsformel und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>die Frequenz des betreffenden Lichtes <br/>bedeutet. Diese Beziehung wurde entwickelt für einen Be-<br/>reich, der dem Bereich der Gültigkeit der Wienschen Strah-<br/>lungsformel entspricht.
</p><!--l. 43--><p class="indent">   Damals schien es mir, als ob die Plancksche Theorie <br/>der Strahlung<sup ><span
class="cmr-7">2</span></sup>) in gewisser Beziehung ein Gegenstück bildete <br/>zu meiner Arbeit. Neue Überlegungen, welche im <span
class="cmsy-10">§ </span>1 dieser <br/>Arbeit mitgeteilt sind, zeigten mir aber, daß die theoretische
 <br/>Grundlage, auf welcher die Strahlungstheorie von Hrn. Planck <br/>ruht, sich von der Grundlage, die sich aus der Maxwellschen <br/>Theorie und Elektronentheorie ergeben würde, unterscheidet, <br/>und zwar gerade dadurch, daß die Plancksche Theorie im-<br/>plizite von der eben erwähnten Lichtquantenhypothese Ge-<br/>brauch macht.
</p><!--l. 51--><p class="indent">   In <span
class="cmsy-10">§ </span>2 der vorliegenden Arbeit wird mit Hilfe der Licht-<br/>quantenhypothese eine Beziehung zwischen Voltaeffekt und licht-<br/>elektrischer Zerstreuung hergeleitet.
</p><!--l. 54--><p class="noindent">----------
</p><!--l. 57--><p class="indent">   1) A. Einstein, Ann. d. Phys. <span
class="cmbx-10">17. </span>p. 132. 1905.
</p><!--l. 59--><p class="indent">   2) M. Planck, Ann. d. Phys. <span
class="cmbx-10">4. </span>p. 561. 1901. <pb/>
</p><!--l. 64--><p class="indent">

</p>
<div class="center" >

<!--l. 65--><p class="noindent">
</p><!--l. 66--><p class="noindent"><span
class="cmsy-10">§ </span>1.  Die Plancksche Theorie der Strahlung und die <br/>Lichtquanten.</p></div>
<!--l. 69--><p class="indent">   In <span
class="cmsy-10">§ </span>1 meiner oben zitierten Arbeit habe ich gezeigt, daß <br/>die Molekulartheorie der Wärme zusammen mit der Maxwell-<br/>schen Theorie der Elektrizität und Elektronentheorie zu der <br/>mit der Erfahrung im Widerspruch stehenden Formel für die
 <br/>Strahlung des schwarzen Körpers führt:
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-2r1"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_011x.png" alt="           2 rn = R-8pn--T.      N  L3 " class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(1)</td></tr></table>
<!--l. 77--><p class="nopar">
</p><!--l. 81--><p class="indent">   Hierbei bedeutet <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-25.png" alt="r" class="cmmi-10x-x-25" align="middle" /></span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> die Dichte der Strahlung bei der <br/>Temperatur <span
class="cmmi-10">T</span>, deren Frequenz zwischen <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>+ 1 liegt.
</p><!--l. 85--><p class="indent">   Woher kommt es, daß Hr. Planck nicht zu der gleichen <br/>Formel, sondern zu dem Ausdruck
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-3r2"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_012x.png" alt="       a n3 rn = -b-n----       -T-      e    - 1 " class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(2)</td></tr></table>

<!--l. 91--><p class="nopar">
</p><!--l. 95--><p class="noindent">gelangt ist?
</p><!--l. 98--><p class="indent">   Hr. Planck hat abgeleitet<sup ><span
class="cmr-7">1</span></sup>), daß die mittlere Energie <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_013x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> <br/>eines Resonators von der Eigenfrequenz <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /></span>, der sich in einem <br/>mit ungeordneter Strahlung erfüllten Raume befindet, durch <br/>die Gleichung
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-4r3"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_014x.png" alt="     --L3- En = 8 pn2 rn " class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(3)</td></tr></table>
<!--l. 107--><p class="nopar">
</p><!--l. 111--><p class="noindent">gegeben ist. Damit war das Problem der Strahlung des <br/>schwarzen Körpers reduziert auf die Aufgabe, <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_015x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> als Funktion <br/>der Temperatur zu bestimmen. Die letztere Aufgabe aber ist <br/>gelöst, wenn es gelingt, die Entropie eines aus einer gro$B;en
 <br/>Anzahl im dynamischen Gleichgewicht sich befindender, mit-<br/>einander in Wechselwirkung stehender, gleich beschaffener <br/>Resonatoren von der Eigenfrequenz <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /></span>
zu berechnen.
</p><!--l. 121--><p class="indent">   Die Resonatoren denken wir uns als Ionen, welche um <br/>eine Gleichgewichtslage geradlinige Sinusschwingungen aus-<br/>zuführen vermögen. Bei der Berechnung dieser Entropie spielt <br/>die Tatsache, daß die Ionen elektrische Ladungen besitzen, <br/>keine Rolle; wir haben diese Ionen einfach als Massenpunkte <br/>(Atome) aufzufassen, deren Momentanzustand durch ihre <br/>momentane Abweichung <span
class="cmmi-10">x </span>von der Gleichgewichtslage und <br/>----------
</p><!--l. 131--><p class="indent">   1) M. Planck, Ann. d. Phys. <span
class="cmbx-10">1. </span>p. 99. 1900. <pb/>
</p><!--l. 136--><p class="indent">

</p><!--l. 137--><p class="noindent">durch ihre Momentangeschwindigkeit <span
class="cmmi-10">dx</span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_016x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">dt</span> = <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-18.png" alt="q" class="cmmi-10x-x-18" align="middle" /> </span>vollkommen <br/>bestimmt ist.
</p><!--l. 142--><p class="indent">   Damit bei thermodynamischem Gleichgewicht die Zustands-<br/>verteilung dieser Resonatoren eine eindeutig bestimmte sei, <br/>hat man anzunehmen, daß außer den Resonatoren frei beweg-<br/>liche Moleküle in beliebig kleiner Zahl vorhanden seien, welche <br/>dadurch, daß sie mit den Ionen zusammenstoßen, Energie von <br/>Resonator zu Resonator übertragen können; die letzteren Mole-<br/>küle werden wir bei Berechnung der Entropie nicht berück-<br/>sichtigen.
</p><!--l. 152--><p class="indent">   Wir könnten <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_017x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> als Funktion der Temperatur aus dem <br/>Maxwell-Boltzmannschen Verteilungsgesetz ermitteln und <br/>würden dadurch zu der ungültigen Strahlungsformel (1) ge-<br/>langen. Zu dem von Hrn. Planck eingeschlagenen Wege <br/>wird man in folgender Weise geführt.
</p><!--l. 159--><p class="indent">   Es seien <span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_018x.png" alt="..."  class="@cdots"  /><span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmmi-7">n</span></sub> geeignet gewählte Zustandsvariable<sup ><span
class="cmr-7">1</span></sup>), <br/>welche den Zustand eines physikalischen Systems vollkommen <br/>bestimmen (z. B. in unserem Falle die Größen <span
class="cmmi-10">x</span>
und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-18.png" alt="q" class="cmmi-10x-x-18" align="middle" /> </span>sämt-<br/>licher Resonatoren). Die Entropie <span
class="cmmi-10">S </span>dieses Systems bei der <br/>absoluten Temperatur <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmr10-0.png" alt="G" class="10x-x-0" /> ist dargestellt durch die Gleichung<sup ><span
class="cmr-7">2</span></sup>):
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-5r4"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_019x.png" alt="               integral    N--     H-   R-      - RT H S = T  + N  lg   e       dp1...dpn, " class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(4)</td></tr></table>
<!--l. 171--><p class="nopar">
</p><!--l. 175--><p class="noindent">wobei <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0110x.png" alt="H"  class="bar"  /> die Energie des Systems bei der Temperatur <span
class="cmmi-10">T</span>, <br/><span
class="cmmi-10">H </span>die Energie als Funktion der <span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0111x.png" alt="..."  class="@cdots"  /><span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmmi-7">n</span></sub> bedeutet, und das <br/>Integral über alle möglichen Wertkombinationen der
<span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0112x.png" alt="..."  class="@cdots"  /><span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmmi-7">n</span></sub> <br/>zu erstrecken ist.
</p><!--l. 181--><p class="indent">   Besteht das System aus sehr vielen molekularen Gebilden <br/>-- und nur in diesem Falle hat die Formel Bedeutung und <br/>Gültigkeit, so tragen nur solche Wertkombinationen der <span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0113x.png" alt="..."  class="@cdots"  /><span
class="cmmi-10">p</span><sub ><span
class="cmmi-7">n</span></sub> <br/>merklich zu dem Werte des in <span
class="cmmi-10">S </span>auftretenden Integrales bei, <br/>deren <span
class="cmmi-10">H </span>sehr wenig von <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0114x.png" alt="H"  class="bar"  /> abweicht.<sup ><span
class="cmr-7">3</span></sup>) Berücksichtigt man
 <br/>dies, so ersieht man leicht, daß bis auf Vernachlässigbares <br/>gesetzt werden kann:
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0115x.png" alt="          H+D integral  H S =  R-lg       dp1...dpn,      N      H " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 194--><p class="nopar">
</p><!--l. 197--><p class="noindent">----------
</p><!--l. 200--><p class="indent">   1) A. Einstein, Ann. d. Phys. <span
class="cmbx-10">11. </span>p. 170. 1903.
</p><!--l. 202--><p class="indent">   2) l. c. <span
class="cmsy-10">§ </span>6.
</p><!--l. 204--><p class="indent">   3) Folgt aus <span
class="cmsy-10">§ </span>3 und <span
class="cmsy-10">§ </span>4 l. e. <pb/>
</p><!--l. 209--><p class="indent">

</p><!--l. 210--><p class="noindent">wobei <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmr10-1.png" alt="D" class="10x-x-1" /><span
class="cmmi-10">H </span>zwar sehr klein, aber doch so groß gewählt sei, <br/>daß <span
class="cmmi-10">R</span> lg (<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmr10-1.png" alt="D" class="10x-x-1" /><span
class="cmmi-10">H</span>)<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0116x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">N </span>eine vernachlässigbare Größe ist. <span
class="cmmi-10">S </span>ist dann <br/>von der Größe von <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmr10-1.png" alt="D" class="10x-x-1" /><span
class="cmmi-10">H </span>unabhängig.
</p><!--l. 218--><p class="indent">   Setzt man nun die Variabeln <span
class="cmmi-10">x</span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-18.png" alt="q" class="cmmi-10x-x-18" align="middle" /></span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> der Resonatoren <br/>an Stelle der <span
class="cmmi-10">dp</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0117x.png" alt="..."  class="@cdots"  /><span
class="cmmi-10">dp</span><sub ><span
class="cmmi-7">n</span></sub>
in die Gleichung ein und berück-<br/>sichtigt man, daß für den <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-b.png" alt="a" class="10x-x-b" /></span><sup ><span
class="cmmi-7">ten</span></sup> Resonator die Gleichung
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0118x.png" alt="Ea+ integral d Ea        dxad qa = konst.dEa   E    a " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 228--><p class="nopar">
</p><!--l. 232--><p class="noindent">gilt (da <span
class="cmmi-10">E</span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> eine quadratische, homogene Funktion von <span
class="cmmi-10">x</span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-18.png" alt="q" class="cmmi-10x-x-18" align="middle" /></span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> <br/>ist), so erhält man für <span
class="cmmi-10">S </span>den Ausdruck:
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-6r5"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0119x.png" alt="S = R- lg W,     N " class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(5)</td></tr></table>
<!--l. 239--><p class="nopar">
</p><!--l. 243--><p class="noindent">wobei
</p>
   <table width="100%"
class="equation"><tr><td><a
 id="x1-7r6"></a>
   <center class="math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0120x.png" alt="     H+D integral  H W  =       dE  ...dE              1      n        H
" class="math-display"  /></center></td><td width="5%">(5a)</td></tr></table>
<!--l. 250--><p class="nopar">
</p><!--l. 254--><p class="noindent">gesetzt ist.
</p><!--l. 257--><p class="indent">   Würde man <span
class="cmmi-10">S </span>nach dieser Formel berechnen, so würde <br/>man wieder zu der ungültigen Strahlungsformel (1) gelangen. <br/>Zur Planckschen Formel aber gelangt man, indem man <br/>voraussetzt, daß die Energie <span
class="cmmi-10">E</span><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-b.png" alt="a" class="7x-x-b" /></span></sub> eines Resonators nicht jeden <br/>beliebigen Wert annehmen kann, sondern nur Werte, welche <br/>ganzzahlige Vielfache von <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>sind, wobei
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0121x.png" alt="    R- e = N bn. " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 268--><p class="nopar">
</p><!--l. 272--><p class="indent">   Setzt man nämlich <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmr10-1.png" alt="D" class="10x-x-1" /><span
class="cmmi-10">H </span>= <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /></span>, so ersieht man sofort aus <br/>Gleichung (5a), daß nun <span
class="cmmi-10">W</span>
bis auf einen belanglosen Faktor <br/>gerade in diejenige Größe übergeht, welche Hr. Planck ,,An-<br/>zahl der Komplexionen&#8220; genannt hat.
</p><!--l. 278--><p class="indent">   Wir müssen daher folgenden Satz als der Planckschen <br/>Theorie der Strahlung zugrunde liegend ansehen:
</p><!--l. 281--><p class="indent">   Die Energie eines Elementarresonators kann nur Werte <br/>annehmen, die ganzzahlige Vielfache von (<span
class="cmmi-10">R</span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0122x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">N</span>)<span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-c.png" alt="b" class="cmmi-10x-x-c" align="middle" /> <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>sind; die <br/>Energie eines Resonators ändert sich durch Absorption und <br/>Emission sprungweise, und zwar um ein ganzzahliges Viel-<br/>fache von (<span
class="cmmi-10">R</span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0123x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">N</span>)<span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-c.png" alt="b" class="cmmi-10x-x-c" align="middle" /> <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" />. </span><pb/>
</p><!--l. 293--><p class="indent">

</p><!--l. 294--><p class="indent">   Diese Voraussetzung involviert aber noch eine zweite, <br/>indem sie im Widerspruch steht mit der theoretischen Grund-<br/>lage, aus der heraus Gleichung (3) entwickelt ist. Wenn die <br/>Energie eines Resonators sich nur sprungweise ändern kann, <br/>so kann nämlich zur ermittelung der mittleren Energie eines <br/>in einem Strahlungsraum befindlichen Resonators die übliche <br/>Theorie der Elektrizität nicht Anwendung finden, da diese <br/>keine <span
class="cmti-10">ausgezeichneten </span>Energiewerte eines Resonators kennt. Es <br/>liegt also der Planckschen Theorie die Annahme zugrunde:
</p><!--l. 306--><p class="indent">   Obwohl die Maxwellsche Theorie auf Elementarresonatoren <br/>nicht anwendbar ist, so ist doch die <span
class="cmti-10">mittlere </span>Energie eines in <br/>einem Strahlungsraume befindlichen Elementarresonators gleich <br/>derjenigen, welche man mittels der Maxwellschen Theorie
 <br/>der Elektrizität berechnet.
</p><!--l. 313--><p class="indent">   Der letztere Satz wäre ohne weiteres plausibel, wenn in <br/>allen Teilen des Spektrums, die für die Beobachtung in Be-<br/>tracht kommen, <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>= (<span
class="cmmi-10">R</span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0124x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10">N</span>)<span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-c.png" alt="b" class="cmmi-10x-x-c" align="middle" /> <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>klein wäre gegen die mittlere <br/>Energie <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0125x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> eines Resonators; dies ist aber durchaus nicht der <br/>Fall. Innerhalb des Gültigkeitsbereiches der Wienschen <br/>Strahlungsformel ist nämlich
<span
class="cmmi-10">e</span><sup ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-c.png" alt="b" class="cmmi-7x-x-c" align="middle" /><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0126x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-7">T</span></sup> groß gegen 1. Man be-<br/>weist nun leicht, daß nach der Planckschen Strahlungs-<br/>theorie <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0127x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0128x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>innerhalb des Gültigkeitsbereiches der Wienschen
 <br/>Strahlungsformel den Wert <span
class="cmmi-10">e</span><sup ><span
class="cmsy-7">-</span><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-c.png" alt="b" class="cmmi-7x-x-c" align="middle" /><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0129x.png" alt="/"  class="left" align="middle" /> <span
class="cmmi-7">T</span></sup> hat; <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0130x.png" alt="E"  class="bar"  /><sub ><span
class="cmmi-7"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi7-17.png" alt="n" class="7x-x-17" /></span></sub> ist also weit kleiner <br/>als <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /></span>. Es kommt also überhaupt nur wenigen Resonatoren ein <br/>von Null verschiedener Wert der Energie zu.
</p><!--l. 335--><p class="indent">   Die vorstehenden Überlegungen widerlegen nach meiner <br/>Meinung durchaus nicht die Plancksche Theorie der Strahlung; <br/>sie scheinen mir vielmehr zu zeigen, daß Hr. Planck in seiner <br/>Strahlungstheorie ein neues hypothetisches Element -- die
 <br/>Lichtquantenhypothese -- in die Physik eingeführt hat.
</p>
<div class="center" >

<!--l. 342--><p class="noindent">
</p><!--l. 343--><p class="noindent"><span
class="cmsy-10">§ </span>2.  Eine zu erwartende quantitative Beziehung zwischen <br/>lichtelektrischer Zerstreuung und Voltaeffekt.</p></div>
<!--l. 347--><p class="indent">   Ordnet man die Metalle nach ihrer lichtelektrischen <br/>Empfindlichkeit in eine Reihe, so erhält man bekanntlich die <br/>Voltasche Spannungsreihe, wobei die Metalle desto licht-<br/>empfindlicher sind, je näher sie dem elektropositiven Ende <br/>der Spannungsreihe liegen. <pb/>
</p><!--l. 357--><p class="indent">

</p><!--l. 358--><p class="indent">   Man begreift diese Tatsache bis zu einem gewissen Grade <br/>unter alleiniger Zugrundelegung der Annahme, daß die die <br/>wirksamen Doppelschichten erzeugenden, hier nicht zu unter-<br/>suchenden Kräfte nicht an der Berührungsfläche zwischen <br/>Metall und Metall, sondern an der Berührungsfläche zwischen <br/>Metall und Gas ihren Sitz haben.
</p><!--l. 366--><p class="indent">   Jene Kräfte mögen an der Oberfläche eines an ein Gas <br/>angrenzenden Metallstückes
<span
class="cmmi-10">M </span>eine elektrische Doppelschicht <br/>erzeugen, welcher eine Potentialdifferenz <span
class="cmmi-10">V</span>
zwischen Metall <br/>und Gas entspreche -- positiv gerechnet, wenn das Metall das
 <br/>höhere Potential besitzt.
</p><!--l. 373--><p class="indent">   Es seien <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub> und <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmr-7">2</span></sub> die Spannungsdifferenzen zweier <br/>Metalle <span
class="cmmi-10">M</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub> und <span
class="cmmi-10">M</span><sub ><span
class="cmr-7">2</span></sub> bei elektrostatischem Gleichgewichte, falls <br/>die Metalle gegeneinander isoliert sind. Bringt man die beiden <br/>Metalle zur Berührung, so wird das elektrische Gleichgewicht <br/>gestört und es findet ein vollständiger<sup ><span
class="cmr-7">1</span></sup>) Spannungsausgleich <br/>zwischen den Metallen statt. Dabei werden sich über die <br/>vorerwähnten Doppelschichten an den Grenzflächen Metall-Gas <br/>einfache Schichten superponieren; diesen entspricht ein elektro-<br/>statisches Feld im Luftraume, dessen Linienintegral gleich <br/>der Voltadifferenz ist.
</p><!--l. 381--><p class="indent">   Nennt man <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmmi-7">l</span><sub ><span
class="cmr-5">1</span></sub></sub> bez. <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmmi-7">l</span><sub ><span
class="cmr-5">2</span></sub></sub> die elektrischen Potentiale in <br/>Punkten des Gasraumes, welche den einander berührenden <br/>Metallen unmittelbar benachbart sind, und <span
class="cmmi-10">V </span><span
class="cmsy-10">' </span>das Potential <br/>im Innern der Metalle, so ist
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0131x.png" alt="V'- Vl1 = V1, V'- Vl2 = V2, " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 392--><p class="nopar">
</p><!--l. 396--><p class="noindent">also
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0132x.png" alt="Vl2- Vl1 = V1- V2. " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 402--><p class="nopar">
</p><!--l. 406--><p class="indent">   Die elektrostatisch meßbare Voltadifferenz ist also nume-<br/>risch gleich der Differenz der Potentiale, welche die Metalle <br/>im Gase annehmen, falls sie voneinander isoliert sind.
</p><!--l. 411--><p class="indent">   Ionisiert man das Gas, so findet im Gasraum eine durch <br/>die daselbst vorhandenen elektrischen Kräfte hervorgerufene <br/>Wanderung der Ionen statt, welcher Wanderung in den Metallen <br/>ein Strom entspricht, der an der Berührungsstelle der Metalle
 <br/>----------
</p><!--l. 418--><p class="indent">   1) Von der Wirkung der thermoelektrischen Kräfte sehen wir ab. <pb/>
</p><!--l. 424--><p class="indent">

</p><!--l. 425--><p class="noindent">vom Metall mit größerem <span
class="cmmi-10">V </span>(schwächer elektropositiv) nach dem <br/>Metall mit kleinerem <span
class="cmmi-10">V </span>(stärker elektropositiv) gerichtet ist.
</p><!--l. 429--><p class="indent">   Es befinde sich nun ein Metall <span
class="cmmi-10">M </span>isoliert in einem Gase. <br/>Seine der Doppelschicht entsprechende Potentialdifferenz gegen <br/>das Gas sei <span
class="cmmi-10">V </span>. Um die Einheit negativer Elektrizität aus <br/>dem Metall in das Gas zu befördern, muß eine dem Potential <span
class="cmmi-10">V</span>
 <br/>numerisch gleiche Arbeit geleistet werden. Je größer <span
class="cmmi-10">V </span>, d. h. <br/>je weniger elektropositiv das Metall ist, desto mehr Energie <br/>ist also für die lichtelektrische Zerstreuung nötig, desto weniger <br/>lichtelektrisch empfindlich wird also das Metall sein.
</p><!--l. 440--><p class="indent">   Soweit übersieht man die Tatsachen, ohne über die Natur <br/>der lichtelektrischen Zerstreuung Annahmen zu machen. Die <br/>Lichtquantenhypothese liefert aber außerdem eine quantitative <br/>Beziehung zwischen Voltaeffekt und lichtelektrischer Zerstreuung. <br/>Es wird nämlich einem negativen Elementarquantum (Ladung
<span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /></span>) <br/>mindestens die Energie <span
class="cmmi-10">V <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>zugeführt werden müssen, um es <br/>aus dem Metall in das Gas zu bewegen. Es wird also eine <br/>Lichtart nur dann negative Elektrizität aus dem Metall ent-<br/>fernen können, wenn das ,,Lichtquant&#8220; der betreffenden Licht-<br/>art mindestens den Wert <span
class="cmmi-10">V <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>besitzt. Wir erhalten also:
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0133x.png" alt="     3R- V e &lt;= 2N b n, " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 458--><p class="nopar">
</p><!--l. 462--><p class="noindent">oder
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0134x.png" alt="    R V &lt;= A-b n, " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 468--><p class="nopar">
</p><!--l. 472--><p class="noindent">wobei <span
class="cmmi-10">A </span>die Ladung eines Grammoleküls eines einwertigen <br/>Ions ist.
</p><!--l. 475--><p class="indent">   Nehmen wir nun an, daß ein Teil der absorbierenden <br/>Elektronen das Metall zu verlassen befähigt ist, sobald die <br/>Energie der Lichtquanten <span
class="cmmi-10">V <img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-22.png" alt="e" class="10x-x-22" /> </span>übertrifft<sup ><span
class="cmr-7">1</span></sup>) -- welche Annahme <br/>sehr plausibel ist --, so erhalten wir
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0135x.png" alt="V = R-b n,     A " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 484--><p class="nopar">
</p><!--l. 488--><p class="noindent">wobei <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /> </span>die kleinste lichtelektrisch wirksame Frequenz be-<br/>deutet.
</p><!--l. 491--><p class="indent">   Sind also <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /></span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub> und <span
class="cmmi-10"><img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/cmmi10-17.png" alt="n" class="10x-x-17" /></span><sub ><span
class="cmr-7">2</span></sub> die kleinsten Lichtfrequenzen, welche <br/>auf die Metalle <span
class="cmmi-10">M</span><sub ><span
class="cmr-7">1</span></sub> und
<span
class="cmmi-10">M</span><sub ><span
class="cmr-7">2</span></sub> wirken, so soll für die Voltasche <br/>----------
</p><!--l. 497--><p class="indent">   1) Von der thermischen Energie der Elektronen ist dabei abgesehen.
<pb/>
</p><!--l. 503--><p class="indent">

</p><!--l. 504--><p class="noindent">Spannungsdifferenz <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmr-7">12</span></sub> der beiden Metalle die Gleichung <br/>gelten:
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0136x.png" alt="                R- - V12 = V1- V2 = A b(n1- n2), " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 511--><p class="nopar">
</p><!--l. 515--><p class="noindent">oder, wenn <span
class="cmmi-10">V</span> <sub ><span
class="cmr-7">12</span></sub> in Volt gemessen wird:
</p>
   <center class="par-math-display" >
<img
src="http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Zurth_de_1906_01/fulltext/img/Einst_Zurth_de_1906_0137x.png" alt="           -15 V12 = 4,2.10 (n2- n1). " class="par-math-display"  /></center>
<!--l. 521--><p class="nopar">
</p><!--l. 525--><p class="indent">   In dieser Formel ist folgender, im großen ganzen jeden-<br/>falls gültige Satz enthalten: Je stärker elektropositiv ein Metall <br/>ist, desto kleiner ist die unterste wirksame Lichtfrequenz für <br/>das betreffende Metall. Es wäre von hohem Interesse zu
 <br/>wissen, ob die Formel auch in quantitativer Beziehung als <br/>Ausdruck der Tatsachen zu betrachten ist.
</p><!--l. 533--><p class="indent">   Bern, März 1906.
</p>
<div class="center" >

<!--l. 535--><p class="noindent">
</p><!--l. 536--><p class="noindent">(Eingegangen 13. März 1906.)</p></div>
<div class="center" >

<!--l. 540--><p class="noindent">
</p><!--l. 541--><p class="noindent">----------</p></div>

</body></html>
author	Klaus Thoden <kthoden@mpiwg-berlin.mpg.de>
date	Wed, 30 Jul 2014 15:58:21 +0200
parents	22d6a63640c6
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